R?rslemengd har dykk garantert h?yrt om, eller s? skal dykk snart l?re om det. For ikkje ? prate om bevaring av r?rslemengd! Det er ein nydele sak. Det er s?rs grunnleggjande innan rakettforskingsfeltet som vi snart kan reknast som ekspertar innan. Det er dette som skal f? oss ut p? dei sju hav, eller ut i verdsrommet dersom vi vinklar raketten litt lenger opp.
Men nok tullprat, her er konseptet. R?rslemengd er ein bevara storleik. Det vil, i v?r situasjon, seie at den totale r?rslemengda til raketten f?r ein partikkel g?r ut av boksen, er lik den totale r?rslemengda til raketten etter at partikkelen forlot boksen. Gjev det meining? Ser vi p? formelen for r?rslemengde s? er det lettare ? skj?nne:
\(\vec{p} = m\vec{v}\), \(m\vec{v}_{f?r} = m\vec{v}_{etter}\)
Tenk n? p? partikkelen som forlèt boksen. Raketten v?r mistar masse slik at if?lgje bevaringslova s? kjem hastigheita til ? kompansere for den manglande massa for at vi skal ha den same r?rslemengda som f?r. Vi mistar masse, men f?r meir fart! Det er ikkje v?rre enn det! Slik skal vi kome oss langt og lenger enn langt!
Til slutt m? vi nemne litt om energien til partiklane. Som vi allereie har drilla inn i hovudet dykkar s? har vi med ein ideell gass ? gjere, og partiklane vil dimed ikkje vekselverke med kvarandre. Og kva har det ? seie for totalenergien? Jau, n? slepp vi ? rekne med potensiell energi slik at totalenergien er berre summen av den kinetiske energien gjeve ved \(\frac{1}{2}mv^2\). Dette gjev oss ein gjennomsnittleg totalenergi gjeve ved
\(\langle E \rangle = \frac{3}{2}kT\)
Som vi ser s? er energien berre avhengig av temperaturen T, d? k er ein konstant (Boltzmann konstanten). For spesielt interesserte er utleiinga av denne formelen skrive ned her.
Og sist, men ikkje minst: vi ser bort ifr? luftmotstand!